Un liquide de spin quantique (QSL) est un nouvel état fascinant de la matière, sans aimantation sur site, sans ordre à longue distance et portant des excitations fractionnaires. P. W. Anderson proposa en 1987 que l’état QSL soit l’état précurseur de la supraconductivité dans les cuprates. Aujourd’hui, le hamiltonien de Heisenberg pour des spins S=1/2 en interactions antiferromagnétiques premiers voisins sur réseau kagome (modèle HAFK) est un candidat sérieux à la réalisation d’un tel état. Pourtant, il n’y a pas de consensus théorique sur la nature précise de son état fondamental. L’herbertsmithite ZnCu₃(OH)₆Cl₂ est la première réalisation fidèle du modèle HAFK. Ce matériau ne présente pas d’ordre magnétique à basse température et des mesures par RMN de l’¹⁷O démontrent l’absence de gap dans le spectre d’excitations mais la nature du fondamental reste débattue. Nous étudions dans cette thèse de nouveaux candidats liquides de spins dérivés de la barlowite Cu₄(OH)₆FBr et la claringbullite Cu₄(OH)₆FCl. Ces composés présentent des couches kagome très similaires à l’herbertsmithite mais des différences notables dans l’arrangement atomique interplan : les cuivres du plan kagome sont également en interaction ferromagnétique avec des cuivres interplans. Ce couplage 3D conduit à une transition vers un état de Néel à TN~Jkago/10. Il est cependant possible de substituer sélectivement les cuivres interplans par du zinc non magnétique séparant ainsi magnétiquement les plans kagome et formant les composés ZnₓCu₄₋ₓ(OH)₆FBr et ZnₓCu₄₋ₓ(OH)₆FCl. À partir d’une concentration x ≥ 0.6 de zinc, la transition magnétique disparaît et le magnétisme des composés formés reste dynamique même à très basse température comme le montrent les mesures par µSR. Une comparaison directe de leurs propriétés magnétiques avec l’herbertsmithite est donc pertinente. Motivés par une étude RMN du fluor antérieure concluant à la nature gappée du QSL dans la Zn-barlowite, nous montrons par une étude similaire, mais en comparant entre eux des échantillons de Znₓ-barlowite avec différents taux de substitution, que le fluor est en réalité sensible au magnétisme de tous les cuivres avec des couplages hyperfins de signes opposés suivant le type de cuivre sondé. Pour x=0.66, nous séparons trois régimes de température associés au déplacement de la raie RMN, ce déplacement étant dominé par les cuivres hors plan à basse température. Grâce à ces résultats, nous développons une analyse conjointe des spectres de trois échantillons de Znₓ-barlowite pour isoler la susceptibilité kagome sur un échantillon de Zn₀.₇₅-barlowite. Bien que les barres d’erreurs sur la susceptibilité locale obtenue soient importantes, nous mettons en évidence la présence d’un maximum vers T~Jkago/3 également observé dans l’herbertsmithite. Nous interprétons la distribution de temps de relaxation du fluor par la présence d’une distribution d’environnements du fluor liée à la présence des cuivres interplans résiduels. Dans un second temps, nous présentons la première étude par RMN de l’¹⁷O réalisée sur une Zn₀.₅₉-barlowite. Nous mettons également en évidence un maximum de la susceptibilité kagome vers T~Jkago/3. La contribution importante des cuivres interplans dans le spectre rend cependant difficile l’étude de la susceptibilité kagome à basse température. Les mesures de la susceptibilité dynamique démontrent l’absence d’un comportement activé en température plaçant ainsi une borne supérieure au gap sous champ, s’il existe, à 1.3K pour un champ magnétique appliqué de B=7.55T. Enfin, nous présentons une étude d’un échantillon de Zn₀.₇₇-claringbullite. Nous montrons qu’il est possible d’orienter la poudre de Zn-claringbullite sous champ avec une très bonne qualité d’orientation. Nos mesures par RMN du chlore sur poudre orientée montrent que ce noyau est principalement couplé aux cuivres interplans. Nos résultats ouvrent la voie à des études RMN de l’¹⁷O plus fines sur poudre orientée dans ces composés.