Dark Energy Survey Year 3 Results: Measurement of the Baryon Acoustic Oscillations with Three-dimensional Clustering
K. C. Chan
(1)
,
S. Avila
,
A. Carnero Rosell
,
I. Ferrero
,
J. Elvin-Poole
,
E. Sanchez
,
H. Camacho
,
A. Porredon
,
M. Crocce
,
T. M. C. Abbott
,
M. Aguena
,
S. Allam
,
F. Andrade-Oliveira
,
E. Bertin
(2)
,
S. Bocquet
,
D. Brooks
,
D. L. Burke
,
M. Carrasco Kind
,
J. Carretero
,
F. J. Castander
,
R. Cawthon
,
C. Conselice
,
M. Costanzi
,
M. E. S. Pereira
,
J. de Vicente
,
S. Desai
,
H. T. Diehl
,
P. Doel
,
S. Everett
,
B. Flaugher
,
P. Fosalba
,
J. García-Bellido
,
E. Gaztanaga
,
D. W. Gerdes
,
T. Giannantonio
,
D. Gruen
,
R. A. Gruendl
,
G. Gutierrez
,
S. R. Hinton
,
D. L. Hollowood
,
K. Honscheid
,
D. Huterer
,
D. J. James
,
K. Kuehn
,
O. Lahav
,
C. Lidman
,
M. Lima
,
J. L. Marshall
,
J. Mena-Fernández
,
F. Menanteau
,
R. Miquel
,
A. Palmese
,
F. Paz-Chinchón
,
A. Pieres
,
A. A. Plazas Malagón
,
M. Raveri
,
M. Rodriguez-Monroy
,
A. Roodman
,
A. J. Ross
,
V. Scarpine
,
I. Sevilla-Noarbe
,
M. Smith
,
E. Suchyta
,
M. E. C. Swanson
,
G. Tarle
,
D. Thomas
,
D. L. Tucker
,
M. Vincenzi
,
N. Weaverdyck
K. C. Chan
- Fonction : Auteur
- PersonId : 1223697
- ORCID : 0000-0001-8757-408X
S. Avila
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A. Carnero Rosell
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I. Ferrero
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J. Elvin-Poole
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E. Sanchez
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H. Camacho
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A. Porredon
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M. Crocce
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T. M. C. Abbott
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M. Aguena
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S. Allam
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F. Andrade-Oliveira
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S. Bocquet
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D. Brooks
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D. L. Burke
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M. Carrasco Kind
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J. Carretero
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A. Palmese
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M. Rodriguez-Monroy
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A. Roodman
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A. J. Ross
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E. Suchyta
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M. E. C. Swanson
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G. Tarle
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D. Thomas
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D. L. Tucker
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M. Vincenzi
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N. Weaverdyck
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Résumé
The three-dimensional correlation function offers an effective way to summarize the correlation of the large-scale structure even for imaging galaxy surveys. We have applied the projected three-dimensional correlation function, $\xi_{\rm p}$ to measure the Baryonic Acoustic Oscillations (BAO) scale on the first-three years Dark Energy Survey data. The sample consists of about 7 million galaxies in the redshift range $ 0.6 < z_{\rm p } < 1.1 $ over a footprint of $4108 \, \mathrm{deg}^2 $. Our theory modeling includes the impact of realistic true redshift distributions beyond Gaussian photo-$z$ approximation. To increase the signal-to-noise of the measurements, a Gaussian stacking window function is adopted in place of the commonly used top-hat. Using the full sample, $ D_{\rm M}(z_{\rm eff} ) / r_{\rm s} $, the ratio between the comoving angular diameter distance and the sound horizon, is constrained to be $ 19.00 \pm 0.67 $ (top-hat) and $ 19.15 \pm 0.58 $ (Gaussian) at $z_{\rm eff} = 0.835$. The constraint is weaker than the angular correlation $w$ constraint ($18.84 \pm 0.50$) because the BAO signals are heterogeneous across redshift. When a homogeneous BAO-signal sub-sample in the range $ 0.7 < z_{\rm p } < 1.0 $ ($z_{\rm eff} = 0.845$) is considered, $\xi_{\rm p} $ yields $ 19.80 \pm 0.67 $ (top-hat) and $ 19.84 \pm 0.53 $ (Gaussian). The latter is mildly stronger than the $w$ constraint ($19.86 \pm 0.55 $). We find that the $\xi_{\rm p} $ results are more sensitive to photo-$z$ errors than $w$ because $\xi_{\rm p}$ keeps the three-dimensional clustering information causing it to be more prone to photo-$z$ noise. The Gaussian window gives more robust results than the top-hat as the former is designed to suppress the low signal modes. $\xi_{\rm p}$ and the angular statistics such as $w$ have their own pros and cons, and they serve an important crosscheck with each other.